「電磁気の方程式」の版間の差分
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\displaystyle \int_S \bm{D}\cdot d\bm{s} &=& Q\\ | \displaystyle \int_S \bm{D}\cdot d\bm{s} &=& Q\\ | ||
\displaystyle -\frac d{dt}\int_S \bm{B}\cdot d\bm{s} &=& V\\ | \displaystyle -\frac d{dt}\int_S \bm{B}\cdot d\bm{s} &=& V\\ | ||
| − | \displaystyle \oint_S \bm{ | + | \displaystyle \oint_S \bm{H}\cdot d\bm{s} &=& I |
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2019年9月12日 (木) 01:10時点における版
電磁気の方程式とは、大学入試と「物理」において、電場や磁場の振る舞いを記述する手段である。
大学入試と「物理」ではマクスウェル方程式を元とした次の3つの式で表される。 \begin{eqnarray*} \newcommand{\bm}[1]{\boldsymbol{#1}} \displaystyle \int_S \bm{D}\cdot d\bm{s} &=& Q\\ \displaystyle -\frac d{dt}\int_S \bm{B}\cdot d\bm{s} &=& V\\ \displaystyle \oint_S \bm{H}\cdot d\bm{s} &=& I \end{eqnarray*}
補足
磁束の振る舞いについては次の式が成り立つ。 \[\int_S \bm{B}\cdot d\bm{s}=0\] すなわち、磁束の湧き出しが0である。
しかしながら、これを実践上で意識することは少ないため上の解説では省略している。
